扁頭哈那鯊

[拼音]：jiaoti niandu

[外文]：viscosity of colloids

根據不同的流動-形變效能，流體的流型可分為牛頓型和非牛頓型（塑性、假塑性、脹流型）。其中，牛頓型是討論問題的基礎，一些只有分子內摩擦而無內部結構的流體屬此類，如水、甘油等。低濃度的膠體多半為牛頓型；隨著濃度的增加，流型偏離牛頓型，但屬塑性、假塑性和脹流型中的哪一種，將因物質而異。

最早研究稀濃度膠體的是A.愛因斯坦，他在1911年得出下列公式：

η＝η0(1+2.5φ)(φ＜0.1)

式中η0和η分別為溶劑和稀濃度膠體的粘度；φ為膠體質點的體積分數。得出上式時，他除了運用流體力學知識外，還藉助下列假設：

（1）膠體質點牲a href='http://www.baiven.com/baike/220/255459.html' target='_blank' >潛熱薌練腫喲蟮枚嗟那潁狐/p>

（2）球是剛體，且能被不可壓縮的溶劑完全潤溼；

（3）濃度極稀，流體經過質點時，各流層所遭受的擾亂不至於相互干擾；

（4）體系中無紊流。該式曾用已知尺寸的細玻璃球和某種酵母驗證，在濃度很稀時，理論與實驗資料相符。該式說明相對粘度

與質點性質和大小無關，粘度的增加只是因為流體受到更大的切應力。實際上，質點的大小、多分散性和溶劑化作用等都影響粘度。

對於稍濃一點的膠體，用下列公式表示：

η＝η0(1+2.5φ+K1φ2+…)

式中K1是引數，根據不同的模型，可算得不同的數值。

若膠體是非球形的不規則質點，流體流經其質點邊緣時，質點可以轉動，從而消耗了額外的能量。此外，質點之間的相互干擾也是必須考慮的重要因素。濃度稀時，R.西馬就旋轉的橢圓體推匯出下式：

式中a、b 分別是橢圓體的長軸和短軸；λ為常數，扁長旋轉橢圓體的λ是1.5，圓體形棒的λ是1.8。該式曾用不同粒徑的菸草斑紋病毒驗證，在a/b＝20.3～64.3，φ＜0.003範圍內，理論與實驗結果符合得很好。

當質點相互間有作用，並能形成網狀結構時，還會有一部分溶劑包含在其中，從而使膠體粘度大大增加，因為不但能流動的溶劑減少，而且拆散網狀結構或使其變形，都需要能量。此種因結構而生出的粘度叫結構粘度。它與所施的剪下力有很大關係。剪下力小時，結構粘度大；剪下力增加後，網狀結構被拆散，質點還會隨之定向，故粘度下降。一般濃的膠體和高聚物溶液，皆有此現象。

對親液膠體的粘度，特別是無規線團高聚物溶液的粘度，H.F.馬克和R.豪溫克用兩引數的經驗公式，將其特性粘度［η］同分子量Μ關聯起來。

[η]＝KM α

式中K和α為引數。大量實驗資料表明，α在0.5～1.0之間變化。使用良溶劑時，線型高聚物的α為0.6～0.8。加入不良溶劑後，α值逐漸減小；在接近沉澱點時，α值接近1/2。對於內旋轉阻礙較大的剛性高聚物鏈，α值接近1.0。

為了求得［η］，必須進行一系列粘度測定，其中有相對粘度（ηr）、增比粘度